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    多层贴片陶瓷电容器的绝缘电阻表明，当电容器终端系统施加直流工作电压（无纹波）时，在设定不一样时间 （比方60秒） 以后，运行电压和泄电流数据之间的比率。当电容器的绝缘电阻实际值为无穷大时，实践电阻是有限的，由于实践电容器的绝缘电极之间的电流流量很小。上面两个电阻值可以称为“绝缘材质电阻器“，并用兆欧[MΩ]和欧法拉[ΩF]等单元实际表现。     绝缘电阻值的性能
    当直流电压直接运行在电容器中，突发电流跟着电容器技术进步逐步被充电，电流呈指数可以下降。
    电流I （t） 随时间的增加而分为以下三类 （如方程 （1） 所示），即充电任务电流Ic （t）、接收应用电流Ia （t） 和泄电维护电流Ir。
    I （t）=Ic （t）+Ia （t）+Ir 方程 （1）
    与充电电流比拟，接收电流有一个延迟进程，在低频范畴内，介电消耗、高介电常数铁电电容器(铁电电容器)的极性产生反转，肖特基势垒出现在陶瓷电极与金属电极的界面上。
    泄电电流是在接收应用电流的影响企业下降后，在必定开展阶段先生产生的常数电流。
    因而，以下的电流值随施加到电容器上的时间电压的大小而变更。这意味着，只要在指定任务电压用处下的按时实行测量技术才能终极断定电容器的绝缘电阻值。
    绝缘电阻值
    绝缘电阻的大小用 megohm [ mω ]或 ohmfara [ ωf ]表示。
    指定值随电容值的变化而变化。这个值表示为名义电容和绝缘电阻(cr 乘积)的乘积。如: 绝缘材质电阻大于1万MΩ时，电容为≤0.047µF，当绝缘测试电阻为500ΩF时，其值＞0.047µF。
    绝缘电阻值的保证
    性能    性能（1）    性能（2）
    船长图申shizuka的标准数量容量C < = 0.047微米F…超过10000米阻抗
    C＞0.047μF・・・500ΩF以上    50ΩF以上
    测试条件    测量电压･･･额定电压
    充电时间･･･2分钟
    测量温度･･･常温
    充放电电流･･･50mA以下    测定电压･･･额定电压
    充电时间･･･1分钟
    测定温度･･･常温
    充放电电流･･･50mA以下
    计算公式范例
    为1µF时    性能（1）的绝缘电阻值
    “=500ΩF/1*10-6F“
    “=500Ω/1*10-6“
    “=500Ω*106“
    “=500MΩ以上“    性能（2）的绝缘电阻值
    “=50ΩF/1*10-6F“
    “=50Ω/1*10-6“
    “=50Ω*106“
    “=50MΩ以上“
    代表容量值    性能（1）
    绝缘电阻值    性能（2）
    绝缘电阻值
    1μF    500MΩ以上    50MΩ以上
    2.2μF    227MΩ以上    22.7MΩ以上
    4.7μF    106MΩ以上    10.6MΩ以上
    10μF    50MΩ以上    5MΩ以上
    22μF    -    2.27MΩ以上
    47μF    -    1.06MΩ以上
    100μF    -    0.5MΩ以上
    以上数据显示，电容值与绝缘材质电阻值成反比（电容值越高绝缘电阻值越低）。
    缘由说明以下: 思索到陶瓷电容可视为导体，可以依据施加在其上的电压和电流，应用欧姆定律计算绝缘电阻。
    绝缘材质电阻值R与导体的长度为L和导体的横截面面积为S，电阻率为ρ可以用一个方程式表示出来如下。
    R = ρl/s 方程(2)
    电容量C与独石陶瓷作为电容器具有两个不一样电极材质之间的间隔 （电介质构造厚度） 用L表现和内部把持电极的面积用S表现，介电常数为ε用一个方程式表示。
    C ∝ ε • S/L 方程 （3）
    式(4)由式(2)和式(3)导出，由式(4)可知R与C成反比例。
    E/C方程（4）
    绝缘电阻与直流电压下的泄电流成反比（电阻越大，电流越小）。通常这种情况下，绝缘材质电阻值与电路的准确性成正比（绝缘材质电阻越大电路的准确性越高）。